Nature.com ಗೆ ಭೇಟಿ ನೀಡಿದ್ದಕ್ಕಾಗಿ ಧನ್ಯವಾದಗಳು.ನೀವು ಸೀಮಿತ CSS ಬೆಂಬಲದೊಂದಿಗೆ ಬ್ರೌಸರ್ ಆವೃತ್ತಿಯನ್ನು ಬಳಸುತ್ತಿರುವಿರಿ.ಉತ್ತಮ ಅನುಭವಕ್ಕಾಗಿ, ನೀವು ನವೀಕರಿಸಿದ ಬ್ರೌಸರ್ ಅನ್ನು ಬಳಸಲು ನಾವು ಶಿಫಾರಸು ಮಾಡುತ್ತೇವೆ (ಅಥವಾ ಇಂಟರ್ನೆಟ್ ಎಕ್ಸ್‌ಪ್ಲೋರರ್‌ನಲ್ಲಿ ಹೊಂದಾಣಿಕೆ ಮೋಡ್ ಅನ್ನು ನಿಷ್ಕ್ರಿಯಗೊಳಿಸಿ).ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ನಡೆಯುತ್ತಿರುವ ಬೆಂಬಲವನ್ನು ಖಚಿತಪಡಿಸಿಕೊಳ್ಳಲು, ನಾವು ಶೈಲಿಗಳು ಮತ್ತು JavaScript ಇಲ್ಲದೆ ಸೈಟ್ ಅನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತೇವೆ.
ಏಕಕಾಲದಲ್ಲಿ ಮೂರು ಸ್ಲೈಡ್‌ಗಳ ಏರಿಳಿಕೆಯನ್ನು ಪ್ರದರ್ಶಿಸುತ್ತದೆ.ಒಂದು ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಮೂರು ಸ್ಲೈಡ್‌ಗಳ ಮೂಲಕ ಚಲಿಸಲು ಹಿಂದಿನ ಮತ್ತು ಮುಂದಿನ ಬಟನ್‌ಗಳನ್ನು ಬಳಸಿ ಅಥವಾ ಒಂದು ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಮೂರು ಸ್ಲೈಡ್‌ಗಳ ಮೂಲಕ ಚಲಿಸಲು ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ ಸ್ಲೈಡರ್ ಬಟನ್‌ಗಳನ್ನು ಬಳಸಿ.
ನೇರ ಲೇಸರ್ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ (DLIP) ಲೇಸರ್-ಪ್ರೇರಿತ ಆವರ್ತಕ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆ (LIPSS) ಜೊತೆಗೆ ವಿವಿಧ ವಸ್ತುಗಳಿಗೆ ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಮೇಲ್ಮೈಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ.ಹೆಚ್ಚಿನ ಸರಾಸರಿ ಲೇಸರ್ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಥ್ರೋಪುಟ್ ಅನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.ಆದಾಗ್ಯೂ, ಇದು ಶಾಖದ ಶೇಖರಣೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಮೇಲ್ಮೈ ಮಾದರಿಯ ಒರಟುತನ ಮತ್ತು ಆಕಾರವನ್ನು ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ.ಆದ್ದರಿಂದ, ತಯಾರಿಸಿದ ಅಂಶಗಳ ರೂಪವಿಜ್ಞಾನದ ಮೇಲೆ ತಲಾಧಾರದ ತಾಪಮಾನದ ಪ್ರಭಾವವನ್ನು ವಿವರವಾಗಿ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುವುದು ಅವಶ್ಯಕ.ಈ ಅಧ್ಯಯನದಲ್ಲಿ, ಉಕ್ಕಿನ ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು 532 nm ನಲ್ಲಿ ps-DLIP ನೊಂದಿಗೆ ಲೈನ್-ಮಾದರಿ ಮಾಡಲಾಗಿದೆ.ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಸ್ಥಳಾಕೃತಿಯ ಮೇಲೆ ತಲಾಧಾರದ ತಾಪಮಾನದ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ತನಿಖೆ ಮಾಡಲು, ತಾಪಮಾನವನ್ನು ನಿಯಂತ್ರಿಸಲು ತಾಪನ ಫಲಕವನ್ನು ಬಳಸಲಾಯಿತು.250 \(^{\circ }\)С ಗೆ ಬಿಸಿ ಮಾಡುವಿಕೆಯು ರೂಪುಗೊಂಡ ರಚನೆಗಳ ಆಳದಲ್ಲಿ 2.33 ರಿಂದ 1.06 µm ವರೆಗೆ ಗಮನಾರ್ಹ ಇಳಿಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಯಿತು.ತಲಾಧಾರದ ಧಾನ್ಯಗಳು ಮತ್ತು ಲೇಸರ್-ಪ್ರೇರಿತ ಮೇಲ್ಮೈ ಆಕ್ಸಿಡೀಕರಣದ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ವಿವಿಧ ರೀತಿಯ LIPSS ನ ನೋಟದೊಂದಿಗೆ ಇಳಿಕೆಯು ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ.ಈ ಅಧ್ಯಯನವು ತಲಾಧಾರದ ತಾಪಮಾನದ ಬಲವಾದ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ, ಶಾಖದ ಶೇಖರಣೆ ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸಲು ಮೇಲ್ಮೈ ಚಿಕಿತ್ಸೆಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿನ ಸರಾಸರಿ ಲೇಸರ್ ಶಕ್ತಿಯಲ್ಲಿ ನಿರ್ವಹಿಸಿದಾಗ ಸಹ ನಿರೀಕ್ಷಿಸಲಾಗಿದೆ.
ಅಲ್ಟ್ರಾಶಾರ್ಟ್ ಪಲ್ಸ್ ಲೇಸರ್ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಆಧರಿಸಿದ ಮೇಲ್ಮೈ ಚಿಕಿತ್ಸಾ ವಿಧಾನಗಳು ವಿಜ್ಞಾನ ಮತ್ತು ಉದ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಮುಂಚೂಣಿಯಲ್ಲಿವೆ, ಅವುಗಳು ಪ್ರಮುಖ ಸಂಬಂಧಿತ ವಸ್ತುಗಳ ಮೇಲ್ಮೈ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಸುಧಾರಿಸುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯ 1.ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಲೇಸರ್-ಪ್ರೇರಿತ ಕಸ್ಟಮ್ ಮೇಲ್ಮೈ ಕಾರ್ಯವು ವ್ಯಾಪಕ ಶ್ರೇಣಿಯ ಕೈಗಾರಿಕಾ ವಲಯಗಳು ಮತ್ತು ಅಪ್ಲಿಕೇಶನ್ ಸನ್ನಿವೇಶಗಳಲ್ಲಿ 1,2,3 ಅತ್ಯಾಧುನಿಕವಾಗಿದೆ.ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ವರ್ಸಿಲೊ ಮತ್ತು ಇತರರು.ಲೇಸರ್-ಪ್ರೇರಿತ ಸೂಪರ್ಹೈಡ್ರೋಫೋಬಿಸಿಟಿಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಏರೋಸ್ಪೇಸ್ ಅಪ್ಲಿಕೇಶನ್‌ಗಳಿಗಾಗಿ ಟೈಟಾನಿಯಂ ಮಿಶ್ರಲೋಹಗಳ ಮೇಲೆ ಆಂಟಿ-ಐಸಿಂಗ್ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಪ್ರದರ್ಶಿಸಲಾಗಿದೆ.ಲೇಸರ್ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆಯಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುವ ನ್ಯಾನೊಸೈಸ್ಡ್ ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯಗಳು ಉಕ್ಕಿನ ಮಾದರಿಗಳ ಮೇಲೆ ಬಯೋಫಿಲ್ಮ್ ಬೆಳವಣಿಗೆ ಅಥವಾ ಪ್ರತಿಬಂಧಕದ ಮೇಲೆ ಪ್ರಭಾವ ಬೀರಬಹುದು ಎಂದು Epperlein et al ವರದಿ ಮಾಡಿದೆ.ಜೊತೆಗೆ, Guai et al.ಸಾವಯವ ಸೌರ ಕೋಶಗಳ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಸಹ ಸುಧಾರಿಸಿದೆ.6 ಹೀಗಾಗಿ, ಲೇಸರ್ ರಚನೆಯು ಮೇಲ್ಮೈ ವಸ್ತುವಿನ ನಿಯಂತ್ರಿತ ಅಬ್ಲೇಶನ್ ಮೂಲಕ ಹೆಚ್ಚಿನ-ರೆಸಲ್ಯೂಶನ್ ರಚನಾತ್ಮಕ ಅಂಶಗಳ ಉತ್ಪಾದನೆಯನ್ನು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ1.
ಅಂತಹ ಆವರ್ತಕ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಲು ಸೂಕ್ತವಾದ ಲೇಸರ್ ರಚನೆಯ ತಂತ್ರವೆಂದರೆ ನೇರ ಲೇಸರ್ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಆಕಾರ (DLIP).ಮೈಕ್ರೊಮೀಟರ್ ಮತ್ತು ನ್ಯಾನೊಮೀಟರ್ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿನ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳೊಂದಿಗೆ ಮಾದರಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸಲು ಎರಡು ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚಿನ ಲೇಸರ್ ಕಿರಣಗಳ ಸಮೀಪ-ಮೇಲ್ಮೈ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು DLIP ಆಧರಿಸಿದೆ.ಲೇಸರ್ ಕಿರಣಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ ಮತ್ತು ಧ್ರುವೀಕರಣವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ, DLIP ವಿವಿಧ ರೀತಿಯ ಸ್ಥಳಾಕೃತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆಗಳನ್ನು ವಿನ್ಯಾಸಗೊಳಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ರಚಿಸಬಹುದು.ಸಂಕೀರ್ಣ ರಚನಾತ್ಮಕ ಕ್ರಮಾನುಗತ 8,9,10,11,12 ನೊಂದಿಗೆ ಮೇಲ್ಮೈ ಸ್ಥಳಾಕೃತಿಯನ್ನು ರಚಿಸಲು ಲೇಸರ್-ಪ್ರೇರಿತ ಆವರ್ತಕ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆಗಳೊಂದಿಗೆ (LIPSS) DLIP ರಚನೆಗಳನ್ನು ಸಂಯೋಜಿಸುವುದು ಒಂದು ಭರವಸೆಯ ವಿಧಾನವಾಗಿದೆ.ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿ, ಈ ಕ್ರಮಾನುಗತಗಳು ಏಕ-ಪ್ರಮಾಣದ ಮಾದರಿಗಳಿಗಿಂತ ಉತ್ತಮ ಕಾರ್ಯಕ್ಷಮತೆಯನ್ನು ಒದಗಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ13.
LIPSS ಕಾರ್ಯವು ರೇಡಿಯೇಶನ್ ತೀವ್ರತೆಯ ವಿತರಣೆಯ ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ಸಮೀಪ-ಮೇಲ್ಮೈ ಮಾಡ್ಯುಲೇಶನ್ ಅನ್ನು ಆಧರಿಸಿ ಸ್ವಯಂ ವರ್ಧಿಸುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗೆ (ಸಕಾರಾತ್ಮಕ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆ) ಒಳಪಟ್ಟಿರುತ್ತದೆ.ಅನ್ವಯಿಕ ಲೇಸರ್ ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಯು 14, 15, 16 ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ ನ್ಯಾನೊರಫ್‌ನೆಸ್‌ನಲ್ಲಿನ ಹೆಚ್ಚಳದಿಂದಾಗಿ ಇದು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ವಕ್ರೀಭವನದ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ15,17,18,19,20,21 ಮತ್ತು ಹೊರಸೂಸುವ ತರಂಗದ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದಿಂದಾಗಿ ಮಾಡ್ಯುಲೇಶನ್ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಚದುರಿದ ತರಂಗ ಘಟಕಗಳು ಅಥವಾ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ಲಾಸ್ಮನ್ಗಳು.LIPSS ನ ರಚನೆಯು ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳ ಸಮಯದಿಂದ ಪ್ರಭಾವಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ22,23.ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಉತ್ಪಾದಕತೆಯ ಮೇಲ್ಮೈ ಚಿಕಿತ್ಸೆಗಳಿಗೆ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸರಾಸರಿ ಲೇಸರ್ ಶಕ್ತಿಗಳು ಅನಿವಾರ್ಯವಾಗಿವೆ.ಇದಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಪುನರಾವರ್ತನೆಯ ದರಗಳ ಬಳಕೆ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ MHz ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ.ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಲೇಸರ್ ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳ ನಡುವಿನ ಸಮಯದ ಅಂತರವು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ, ಇದು ಶಾಖದ ಶೇಖರಣೆಯ ಪರಿಣಾಮಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ 23, 24, 25, 26. ಈ ಪರಿಣಾಮವು ಮೇಲ್ಮೈ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಒಟ್ಟಾರೆ ಹೆಚ್ಚಳಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಲೇಸರ್ ಅಬ್ಲೇಶನ್ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಮಾದರಿಯ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನವನ್ನು ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ.
ಹಿಂದಿನ ಕೆಲಸದಲ್ಲಿ, ರುಡೆಂಕೊ ಮತ್ತು ಇತರರು.ಮತ್ತು ಟಿಜಿಬಿಡಿಸ್ ಮತ್ತು ಇತರರು.ಸಂವಹನ ರಚನೆಗಳ ರಚನೆಯ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನವನ್ನು ಚರ್ಚಿಸಲಾಗಿದೆ, ಇದು ಶಾಖದ ಶೇಖರಣೆ ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ ಹೆಚ್ಚು ಮುಖ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ19,27.ಜೊತೆಗೆ, ಬಾಯರ್ ಮತ್ತು ಇತರರು.ಮೈಕ್ರಾನ್ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆಗಳೊಂದಿಗೆ ಶಾಖದ ಶೇಖರಣೆಯ ನಿರ್ಣಾಯಕ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಪರಸ್ಪರ ಸಂಬಂಧಿಸಿ.ಈ ಉಷ್ಣ ಪ್ರೇರಿತ ರಚನೆಯ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ಪುನರಾವರ್ತನೆಯ ದರವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುವ ಮೂಲಕ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಉತ್ಪಾದಕತೆಯನ್ನು ಸುಧಾರಿಸಬಹುದು ಎಂದು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ನಂಬಲಾಗಿದೆ28.ಆದಾಗ್ಯೂ, ಶಾಖದ ಶೇಖರಣೆಯಲ್ಲಿ ಗಮನಾರ್ಹ ಹೆಚ್ಚಳವಿಲ್ಲದೆ ಇದನ್ನು ಸಾಧಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.ಆದ್ದರಿಂದ, ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರ ಮತ್ತು ರಚನೆಯ ರಚನೆಯನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸದೆಯೇ ಬಹುಮಟ್ಟದ ಟೋಪೋಲಜಿಯನ್ನು ಒದಗಿಸುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ ತಂತ್ರಗಳು ಹೆಚ್ಚಿನ ಪುನರಾವರ್ತನೆಯ ದರಗಳಿಗೆ ಪೋರ್ಟಬಲ್ ಆಗಿರುವುದಿಲ್ಲ.ಈ ನಿಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ, ತಲಾಧಾರದ ಉಷ್ಣತೆಯು DLIP ರಚನೆಯ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಮೇಲೆ ಹೇಗೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ತನಿಖೆ ಮಾಡುವುದು ಬಹಳ ಮುಖ್ಯ, ವಿಶೇಷವಾಗಿ LIPSS ನ ಏಕಕಾಲಿಕ ರಚನೆಯಿಂದಾಗಿ ಲೇಯರ್ಡ್ ಮೇಲ್ಮೈ ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ಮಾಡುವಾಗ.
ಈ ಅಧ್ಯಯನದ ಗುರಿಯು ps ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಸ್ಟೇನ್ಲೆಸ್ ಸ್ಟೀಲ್‌ನ DLIP ಸಂಸ್ಕರಣೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಮೇಲ್ಮೈ ಭೂಗೋಳದ ಮೇಲೆ ತಲಾಧಾರದ ತಾಪಮಾನದ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡುವುದು.ಲೇಸರ್ ಸಂಸ್ಕರಣೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ, ಮಾದರಿ ತಲಾಧಾರದ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ತಾಪನ ಫಲಕವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು 250 \(^\circ\)C ವರೆಗೆ ತರಲಾಯಿತು.ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆಗಳನ್ನು ಕಾನ್ಫೋಕಲ್ ಮೈಕ್ರೋಸ್ಕೋಪಿ, ಸ್ಕ್ಯಾನಿಂಗ್ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಮೈಕ್ರೋಸ್ಕೋಪಿ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿ-ಪ್ರಸರಣ ಎಕ್ಸ್-ರೇ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಸ್ಕೋಪಿ ಬಳಸಿ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ.
ಪ್ರಯೋಗಗಳ ಮೊದಲ ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ, ಉಕ್ಕಿನ ತಲಾಧಾರವನ್ನು ಎರಡು-ಕಿರಣ DLIP ಸಂರಚನೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು 4.5 µm ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅವಧಿಯೊಂದಿಗೆ ಮತ್ತು ತಲಾಧಾರ ತಾಪಮಾನವು \(T_{\mathrm {s}}\) 21 \(^{\circ }\)C, ಇನ್ನು ಮುಂದೆ "ಬಿಸಿಮಾಡದ » ಮೇಲ್ಮೈ ಎಂದು ಉಲ್ಲೇಖಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಪಲ್ಸ್ ಅತಿಕ್ರಮಣ \(o_{\mathrm {p}}\) ಎಂಬುದು ಸ್ಪಾಟ್ ಗಾತ್ರದ ಕಾರ್ಯವಾಗಿ ಎರಡು ನಾಡಿಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರವಾಗಿದೆ.ಇದು 99.0% (ಪ್ರತಿ ಸ್ಥಾನಕ್ಕೆ 100 ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳು) ನಿಂದ 99.67% (ಪ್ರತಿ ಸ್ಥಾನಕ್ಕೆ 300 ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳು) ವರೆಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ.ಎಲ್ಲಾ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಗರಿಷ್ಠ ಶಕ್ತಿಯ ಸಾಂದ್ರತೆ \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0.5 J/cm\(^2\) (ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವಿಲ್ಲದೆಯೇ ಗಾಸ್ಸಿಯನ್ ಸಮಾನಕ್ಕೆ) ಮತ್ತು ಪುನರಾವರ್ತನೆಯ ಆವರ್ತನ f = 200 kHz ಅನ್ನು ಬಳಸಲಾಗಿದೆ.ಲೇಸರ್ ಕಿರಣದ ಧ್ರುವೀಕರಣದ ದಿಕ್ಕು ಸ್ಥಾನಿಕ ಕೋಷ್ಟಕದ (Fig. 1a) ಚಲನೆಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಇದು ಎರಡು-ಕಿರಣದ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಮಾದರಿಯಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ರೇಖೀಯ ರೇಖಾಗಣಿತದ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.ಸ್ಕ್ಯಾನಿಂಗ್ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಮೈಕ್ರೋಸ್ಕೋಪ್ (SEM) ಅನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಪಡೆದ ರಚನೆಗಳ ಪ್ರತಿನಿಧಿ ಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ.1ಎ–ಸಿ.ಸ್ಥಳಾಕೃತಿಯ ವಿಷಯದಲ್ಲಿ SEM ಚಿತ್ರಗಳ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯನ್ನು ಬೆಂಬಲಿಸಲು, ಫೋರಿಯರ್ ರೂಪಾಂತರಗಳನ್ನು (FFTs, ಡಾರ್ಕ್ ಇನ್‌ಸೆಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ) ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡಲಾದ ರಚನೆಗಳ ಮೇಲೆ ನಡೆಸಲಾಯಿತು.ಎಲ್ಲಾ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ DLIP ಜ್ಯಾಮಿತಿಯು 4.5 µm ನ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅವಧಿಯೊಂದಿಗೆ ಗೋಚರಿಸುತ್ತದೆ.
ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0% ಅಂಜೂರದ ಗಾಢವಾದ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ.1a, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಗರಿಷ್ಠ ಸ್ಥಾನಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ, ಚಿಕ್ಕದಾದ ಸಮಾನಾಂತರ ರಚನೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಚಡಿಗಳನ್ನು ಒಬ್ಬರು ಗಮನಿಸಬಹುದು.ಅವು ನ್ಯಾನೊಪರ್ಟಿಕಲ್ ತರಹದ ಸ್ಥಳಾಕೃತಿಯಲ್ಲಿ ಆವರಿಸಿರುವ ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾದ ಬ್ಯಾಂಡ್‌ಗಳೊಂದಿಗೆ ಪರ್ಯಾಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ.ಏಕೆಂದರೆ ಚಡಿಗಳ ನಡುವಿನ ಸಮಾನಾಂತರ ರಚನೆಯು ಲೇಸರ್ ಕಿರಣದ ಧ್ರುವೀಕರಣಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಕಾಣುತ್ತದೆ ಮತ್ತು \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) 418\(\pm 65\) nm, ಸ್ವಲ್ಪ ಅವಧಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಲೇಸರ್ನ ತರಂಗಾಂತರಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ \(\lambda\) (532 nm) ಕಡಿಮೆ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಆವರ್ತನದೊಂದಿಗೆ LIPSS ಎಂದು ಕರೆಯಬಹುದು (LSFL-I)15,18.LSFL-I ಎಫ್‌ಎಫ್‌ಟಿಯಲ್ಲಿ s-ಟೈಪ್ ಸಿಗ್ನಲ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವದನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸುತ್ತದೆ, “s” ಸ್ಕ್ಯಾಟರಿಂಗ್15,20.ಆದ್ದರಿಂದ, ಸಂಕೇತವು ಬಲವಾದ ಕೇಂದ್ರೀಯ ಲಂಬ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಇದು DLIP ರಚನೆಯಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುತ್ತದೆ (\(\Lambda _{\mathrm {DLIP}}\) \(\ಅಂದಾಜು\) 4.5 µm).ಎಫ್‌ಎಫ್‌ಟಿ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿನ ಡಿಎಲ್‌ಐಪಿ ಮಾದರಿಯ ರೇಖೀಯ ರಚನೆಯಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುವ ಸಂಕೇತವನ್ನು "ಡಿಎಲ್‌ಐಪಿ-ಟೈಪ್" ಎಂದು ಉಲ್ಲೇಖಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
DLIP ಬಳಸಿ ರಚಿಸಲಾದ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆಗಳ SEM ಚಿತ್ರಗಳು.ಗರಿಷ್ಠ ಶಕ್ತಿಯ ಸಾಂದ್ರತೆಯು \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0.5 J/cm\(^2\) (ಶಬ್ದವಿಲ್ಲದ ಗಾಸಿಯನ್ ಸಮಾನಕ್ಕೆ) ಮತ್ತು ಪುನರಾವರ್ತನೆಯ ದರ f = 200 kHz.ಚಿತ್ರಗಳು ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನ, ಧ್ರುವೀಕರಣ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಪದರವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತವೆ.ಸ್ಥಳೀಕರಣ ಹಂತದ ಚಲನೆಯನ್ನು (a) ನಲ್ಲಿ ಕಪ್ಪು ಬಾಣದಿಂದ ಗುರುತಿಸಲಾಗಿದೆ.ಕಪ್ಪು ಒಳಸೇರಿಸುವಿಕೆಯು 37.25\(\times\)37.25 µm SEM ಚಿತ್ರದಿಂದ ಪಡೆದ ಅನುಗುಣವಾದ FFT ಅನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ (ವೇವ್‌ವೆಕ್ಟರ್ \(\vec {k}\cdot (2\pi )^ {-1}\) = 200 ಆಗುವವರೆಗೆ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ nm).ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ಪ್ರತಿ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಚಿತ್ರ 1 ರಲ್ಲಿ ಮುಂದೆ ನೋಡಿದಾಗ, \(o_{\mathrm {p}}\) ಅತಿಕ್ರಮಣವು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಸಿಗ್ಮೋಯ್ಡ್ ಸಂಕೇತವು FFT ಯ x- ಅಕ್ಷದ ಕಡೆಗೆ ಹೆಚ್ಚು ಕೇಂದ್ರೀಕೃತವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ನೀವು ನೋಡಬಹುದು.ಉಳಿದ LSFL-I ಹೆಚ್ಚು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.ಜೊತೆಗೆ, s-ಟೈಪ್ ಸಿಗ್ನಲ್‌ನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ತೀವ್ರತೆಯು ಕಡಿಮೆಯಾಯಿತು ಮತ್ತು DLIP-ಟೈಪ್ ಸಿಗ್ನಲ್‌ನ ತೀವ್ರತೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಯಿತು.ಇದು ಹೆಚ್ಚು ಅತಿಕ್ರಮಣದೊಂದಿಗೆ ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ಕಂದಕಗಳಿಂದಾಗಿ.ಅಲ್ಲದೆ, ಪ್ರಕಾರ s ಮತ್ತು ಕೇಂದ್ರದ ನಡುವಿನ x-ಅಕ್ಷದ ಸಂಕೇತವು LSFL-I ಯಂತೆಯೇ ಅದೇ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ರಚನೆಯಿಂದ ಬರಬೇಕು ಆದರೆ ದೀರ್ಘಾವಧಿಯೊಂದಿಗೆ (\(\Lambda _\mathrm {b}\) \(\ಅಂದಾಜು \ ) 1.4 ± 0.2 µm) ಚಿತ್ರ 1c ನಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ).ಆದ್ದರಿಂದ, ಅವುಗಳ ರಚನೆಯು ಕಂದಕದ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಹೊಂಡಗಳ ಮಾದರಿಯಾಗಿದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಲಾಗಿದೆ.ಹೊಸ ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯವು ಆರ್ಡಿನೇಟ್‌ನ ಹೆಚ್ಚಿನ ಆವರ್ತನ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ (ದೊಡ್ಡ ತರಂಗಸಂಖ್ಯೆ) ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ.ಸಿಗ್ನಲ್ ಕಂದಕದ ಇಳಿಜಾರುಗಳಲ್ಲಿ ಸಮಾನಾಂತರ ತರಂಗಗಳಿಂದ ಬರುತ್ತದೆ, ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಘಟನೆಯ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮತ್ತು ಇಳಿಜಾರುಗಳಲ್ಲಿ ಮುಂದೆ-ಪ್ರತಿಫಲಿತ ಬೆಳಕಿನಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ9,14.ಕೆಳಗಿನವುಗಳಲ್ಲಿ, ಈ ತರಂಗಗಳನ್ನು LSFL ನಿಂದ ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ \ (_ \ mathrm {edge} \), ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಸಂಕೇತಗಳು – ಪ್ರಕಾರ -s \ (_ {\mathrm {p)) \).
ಮುಂದಿನ ಪ್ರಯೋಗದಲ್ಲಿ, "ಬಿಸಿಯಾದ" ಮೇಲ್ಮೈ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಮಾದರಿಯ ತಾಪಮಾನವನ್ನು 250 ° C ವರೆಗೆ ತರಲಾಯಿತು.ಹಿಂದಿನ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ (Fig. 1a-1c) ಉಲ್ಲೇಖಿಸಲಾದ ಪ್ರಯೋಗಗಳಂತೆಯೇ ಅದೇ ಸಂಸ್ಕರಣಾ ತಂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ ರಚನೆಯನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳಲಾಯಿತು.Fig. 1d-f ನಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ SEM ಚಿತ್ರಗಳು ಫಲಿತಾಂಶದ ಸ್ಥಳಾಕೃತಿಯನ್ನು ಚಿತ್ರಿಸುತ್ತವೆ.ಮಾದರಿಯನ್ನು 250 C ಗೆ ಬಿಸಿ ಮಾಡುವುದರಿಂದ LSFL ನ ನೋಟದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಳಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ, ಅದರ ದಿಕ್ಕು ಲೇಸರ್ ಧ್ರುವೀಕರಣಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.ಈ ರಚನೆಗಳನ್ನು LSFL-II ಎಂದು ನಿರೂಪಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು 247 ± 35 nm ನ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅವಧಿಯನ್ನು \(\Lambda _\mathrm {LSFL-II}\) ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ.ಹೆಚ್ಚಿನ ಮೋಡ್ ಆವರ್ತನದಿಂದಾಗಿ LSFL-II ಸಿಗ್ನಲ್ ಅನ್ನು FFT ನಲ್ಲಿ ಪ್ರದರ್ಶಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.\(o_{\mathrm {p}}\) 99.0 ರಿಂದ 99.67\(\%\) (Fig. 1d-e) ಗೆ ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾದ ಬ್ಯಾಂಡ್ ಪ್ರದೇಶದ ಅಗಲವು ಹೆಚ್ಚಾಯಿತು, ಇದು DLIP ಸಂಕೇತದ ಗೋಚರಿಸುವಿಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಯಿತು ಹೆಚ್ಚಿನ ಆವರ್ತನಗಳಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚು.ತರಂಗಸಂಖ್ಯೆಗಳು (ಕಡಿಮೆ ಆವರ್ತನಗಳು) ಮತ್ತು ಹೀಗೆ FFT ಯ ಮಧ್ಯಭಾಗಕ್ಕೆ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ.Fig. 1d ನಲ್ಲಿನ ಹೊಂಡಗಳ ಸಾಲುಗಳು LSFL-I22,27 ಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ರೂಪುಗೊಂಡ ಚಡಿಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಪೂರ್ವಗಾಮಿಗಳಾಗಿರಬಹುದು.ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, LSFL-II ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಅನಿಯಮಿತವಾಗಿ ಆಕಾರದಲ್ಲಿದೆ.ನ್ಯಾನೊಗ್ರೇನ್ ರೂಪವಿಜ್ಞಾನದೊಂದಿಗೆ ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾದ ಬ್ಯಾಂಡ್ಗಳ ಸರಾಸರಿ ಗಾತ್ರವು ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಗಮನಿಸಿ.ಇದರ ಜೊತೆಯಲ್ಲಿ, ಈ ನ್ಯಾನೊಪರ್ಟಿಕಲ್‌ಗಳ ಗಾತ್ರದ ವಿತರಣೆಯು ಬಿಸಿಯಾಗದೆ ಕಡಿಮೆ ಚದುರಿಹೋಗಿದೆ (ಅಥವಾ ಕಡಿಮೆ ಕಣಗಳ ಒಟ್ಟುಗೂಡಿಸುವಿಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಯಿತು).ಗುಣಾತ್ಮಕವಾಗಿ, ಇದನ್ನು ಕ್ರಮವಾಗಿ 1a, d ಅಥವಾ b, e ಅಂಕಿಅಂಶಗಳನ್ನು ಹೋಲಿಸುವ ಮೂಲಕ ನಿರ್ಣಯಿಸಬಹುದು.
ಅತಿಕ್ರಮಣ \(o_{\mathrm {p}}\) 99.67% (Fig. 1f) ಗೆ ಮತ್ತಷ್ಟು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ಸ್ಪಷ್ಟವಾದ ಉಬ್ಬುಗಳಿಂದಾಗಿ ಒಂದು ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಥಳಾಕೃತಿ ಕ್ರಮೇಣ ಹೊರಹೊಮ್ಮಿತು.ಆದಾಗ್ಯೂ, ಈ ಚಡಿಗಳು ಚಿತ್ರ 1c ಗಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಆದೇಶ ಮತ್ತು ಕಡಿಮೆ ಆಳವಾಗಿ ಕಂಡುಬರುತ್ತವೆ.ಚಿತ್ರದ ಬೆಳಕು ಮತ್ತು ಗಾಢ ಪ್ರದೇಶಗಳ ನಡುವಿನ ಕಡಿಮೆ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಗುಣಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.ಸಿ ಮೇಲಿನ ಎಫ್‌ಎಫ್‌ಟಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಫಿಗ್. 1ಎಫ್‌ನಲ್ಲಿನ ಎಫ್‌ಎಫ್‌ಟಿ ಆರ್ಡಿನೇಟ್‌ನ ದುರ್ಬಲ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚು ಚದುರಿದ ಸಿಗ್ನಲ್‌ನಿಂದ ಈ ಫಲಿತಾಂಶಗಳು ಮತ್ತಷ್ಟು ಬೆಂಬಲಿತವಾಗಿದೆ.ಫಿಗರ್ಸ್ 1b ಮತ್ತು e ಅನ್ನು ಹೋಲಿಸಿದಾಗ ಬಿಸಿಮಾಡುವಿಕೆಯ ಮೇಲೆ ಸಣ್ಣ ಸ್ಟ್ರೈಗಳು ಸಹ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ಕಂಡುಬರುತ್ತವೆ, ಇದನ್ನು ನಂತರ ಕಾನ್ಫೋಕಲ್ ಮೈಕ್ರೋಸ್ಕೋಪಿ ಮೂಲಕ ದೃಢೀಕರಿಸಲಾಯಿತು.
ಹಿಂದಿನ ಪ್ರಯೋಗದ ಜೊತೆಗೆ, ಲೇಸರ್ ಕಿರಣದ ಧ್ರುವೀಕರಣವನ್ನು 90 \(^{\circ}\) ಮೂಲಕ ತಿರುಗಿಸಲಾಯಿತು, ಇದು ಧ್ರುವೀಕರಣದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸ್ಥಾನಿಕ ವೇದಿಕೆಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಚಲಿಸುವಂತೆ ಮಾಡಿತು.ಅಂಜೂರದ ಮೇಲೆ.2a-c ರಚನೆಯ ರಚನೆಯ ಆರಂಭಿಕ ಹಂತಗಳನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ, \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0% ಬಿಸಿಯಾಗದ (a), ಬಿಸಿಯಾದ (b) ಮತ್ತು ಬಿಸಿಯಾದ 90\(^{\ circ }\ ) – ಕೇಸ್ ತಿರುಗುವ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ (ಸಿ).ರಚನೆಗಳ ನ್ಯಾನೊಟೋಗ್ರಫಿಯನ್ನು ದೃಶ್ಯೀಕರಿಸಲು, ಬಣ್ಣದ ಚೌಕಗಳಿಂದ ಗುರುತಿಸಲಾದ ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ.2d, ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ.
DLIP ಬಳಸಿ ರಚಿಸಲಾದ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆಗಳ SEM ಚಿತ್ರಗಳು.ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ನಿಯತಾಂಕಗಳು Fig.1 ನಲ್ಲಿರುವಂತೆಯೇ ಇರುತ್ತವೆ.ಚಿತ್ರವು ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನ \(T_s\), ಧ್ರುವೀಕರಣ ಮತ್ತು ಪಲ್ಸ್ ಅತಿಕ್ರಮಣವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ \(o_\mathrm {p}\).ಕಪ್ಪು ಇನ್ಸೆಟ್ ಮತ್ತೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಫೋರಿಯರ್ ರೂಪಾಂತರವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.(d)-(i) ನಲ್ಲಿನ ಚಿತ್ರಗಳು (a)-(c) ನಲ್ಲಿ ಗುರುತಿಸಲಾದ ಪ್ರದೇಶಗಳ ವರ್ಧನೆಗಳಾಗಿವೆ.
ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, Fig. 2b,c ನ ಗಾಢವಾದ ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿನ ರಚನೆಗಳು ಧ್ರುವೀಕರಣದ ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ LSFL-II14, 20, 29, 30 ಎಂದು ಲೇಬಲ್ ಮಾಡಲಾಗಿದೆ. ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ, LSFL-I ನ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಸಹ ತಿರುಗಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ( Fig. 2g, i), ಇದು ಅನುಗುಣವಾದ FFT ಯಲ್ಲಿ s-ಟೈಪ್ ಸಿಗ್ನಲ್‌ನ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದಿಂದ ನೋಡಬಹುದಾಗಿದೆ.LSFL-I ಅವಧಿಯ ಬ್ಯಾಂಡ್ವಿಡ್ತ್ ಅವಧಿ b ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ದೊಡ್ಡದಾಗಿ ಕಾಣುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚು ವ್ಯಾಪಕವಾದ s-ಟೈಪ್ ಸಿಗ್ನಲ್‌ನಿಂದ ಸೂಚಿಸಿದಂತೆ ಅದರ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯನ್ನು Fig. 2c ನಲ್ಲಿ ಸಣ್ಣ ಅವಧಿಗಳ ಕಡೆಗೆ ವರ್ಗಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.ಹೀಗಾಗಿ, ಕೆಳಗಿನ LSFL ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅವಧಿಯನ್ನು ವಿವಿಧ ತಾಪನ ತಾಪಮಾನಗಳಲ್ಲಿ ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿ ವೀಕ್ಷಿಸಬಹುದು: \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 418\(\pm 65\) nm ನಲ್ಲಿ 21 ^{ \circ }\ )C (Fig. 2a), \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 445\(~\pm\) 67 nm ಮತ್ತು \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-II }} \) = 247 ± 35 nm 250 ° C ನಲ್ಲಿ (Fig. 2b) s ಧ್ರುವೀಕರಣಕ್ಕಾಗಿ.ಇದಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ, p-ಧ್ರುವೀಕರಣದ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅವಧಿ ಮತ್ತು 250 \(^{\circ }\)C \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I))\) = 390\(\pm 55\ ) nm ಮತ್ತು \(\ Lambda_{\mathrm{LSFL-II}}\) = 265±35 nm (Fig. 2c).
ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ, ಕೇವಲ ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುವ ಮೂಲಕ, ಮೇಲ್ಮೈ ರೂಪವಿಜ್ಞಾನವು (i) ಕೇವಲ LSFL-I ಅಂಶಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮೇಲ್ಮೈ ಮತ್ತು (ii) LSFL-II ನೊಂದಿಗೆ ಆವರಿಸಿರುವ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಂತೆ ಎರಡು ವಿಪರೀತಗಳ ನಡುವೆ ಬದಲಾಯಿಸಬಹುದು ಎಂದು ಫಲಿತಾಂಶಗಳು ತೋರಿಸುತ್ತವೆ.ಲೋಹದ ಮೇಲ್ಮೈಗಳಲ್ಲಿ ಈ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ರೀತಿಯ LIPSS ನ ರಚನೆಯು ಮೇಲ್ಮೈ ಆಕ್ಸೈಡ್ ಪದರಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ, ಶಕ್ತಿ ಪ್ರಸರಣ X- ಕಿರಣ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆ (EDX) ನಡೆಸಲಾಯಿತು.ಟೇಬಲ್ 1 ಪಡೆದ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ಸಂಕ್ಷಿಪ್ತಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ.ಸಂಸ್ಕರಿಸಿದ ಮಾದರಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ವಿವಿಧ ಸ್ಥಳಗಳಲ್ಲಿ ಕನಿಷ್ಠ ನಾಲ್ಕು ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾಗಳನ್ನು ಸರಾಸರಿ ಮಾಡುವ ಮೂಲಕ ಪ್ರತಿ ನಿರ್ಣಯವನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ.ಮಾಪನಗಳನ್ನು ವಿಭಿನ್ನ ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನಗಳಲ್ಲಿ ಕೈಗೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ \(T_\mathrm{s}\) ಮತ್ತು ರಚನೆಯಿಲ್ಲದ ಅಥವಾ ರಚನಾತ್ಮಕ ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮಾದರಿ ಮೇಲ್ಮೈಯ ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಥಾನಗಳು.ಮಾಪನಗಳು ಸಂಸ್ಕರಿಸಿದ ಕರಗಿದ ಪ್ರದೇಶದ ಕೆಳಗೆ ನೇರವಾಗಿ ಇರುವ ಆಳವಾದ ಆಕ್ಸಿಡೀಕರಿಸದ ಪದರಗಳ ಬಗ್ಗೆ ಮಾಹಿತಿಯನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತವೆ, ಆದರೆ EDX ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ನುಗ್ಗುವಿಕೆಯ ಆಳದೊಳಗೆ.ಆದಾಗ್ಯೂ, ಆಮ್ಲಜನಕದ ಅಂಶವನ್ನು ಪ್ರಮಾಣೀಕರಿಸುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದಲ್ಲಿ EDX ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಗಮನಿಸಬೇಕು, ಆದ್ದರಿಂದ ಇಲ್ಲಿ ಈ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಗುಣಾತ್ಮಕ ಮೌಲ್ಯಮಾಪನವನ್ನು ಮಾತ್ರ ನೀಡುತ್ತವೆ.
ಮಾದರಿಗಳ ಸಂಸ್ಕರಿಸದ ಭಾಗಗಳು ಎಲ್ಲಾ ಆಪರೇಟಿಂಗ್ ತಾಪಮಾನಗಳಲ್ಲಿ ಗಮನಾರ್ಹ ಪ್ರಮಾಣದ ಆಮ್ಲಜನಕವನ್ನು ತೋರಿಸಲಿಲ್ಲ.ಲೇಸರ್ ಚಿಕಿತ್ಸೆಯ ನಂತರ, ಎಲ್ಲಾ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಆಮ್ಲಜನಕದ ಮಟ್ಟವು ಹೆಚ್ಚಾಯಿತು31.ಎರಡು ಸಂಸ್ಕರಿಸದ ಮಾದರಿಗಳ ನಡುವಿನ ಧಾತುರೂಪದ ಸಂಯೋಜನೆಯಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ವಾಣಿಜ್ಯ ಉಕ್ಕಿನ ಮಾದರಿಗಳಿಗೆ ನಿರೀಕ್ಷಿತವಾಗಿತ್ತು ಮತ್ತು ಹೈಡ್ರೋಕಾರ್ಬನ್ ಮಾಲಿನ್ಯದಿಂದಾಗಿ AISI 304 ಉಕ್ಕಿನ ತಯಾರಕರ ಡೇಟಾ ಶೀಟ್‌ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಇಂಗಾಲದ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಕಂಡುಬಂದಿವೆ.
ಗ್ರೂವ್ ಅಬ್ಲೇಶನ್ ಆಳದಲ್ಲಿನ ಇಳಿಕೆ ಮತ್ತು LSFL-I ನಿಂದ LSFL-II ಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಸಂಭವನೀಯ ಕಾರಣಗಳನ್ನು ಚರ್ಚಿಸುವ ಮೊದಲು, ಪವರ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಡೆನ್ಸಿಟಿ (PSD) ಮತ್ತು ಎತ್ತರದ ಪ್ರೊಫೈಲ್‌ಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
(i) ಮೇಲ್ಮೈಯ ಅರೆ-ಎರಡು ಆಯಾಮದ ಸಾಮಾನ್ಯೀಕರಿಸಿದ ಪವರ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಡೆನ್ಸಿಟಿ (Q2D-PSD) ಅನ್ನು ಚಿತ್ರಗಳು 1 ಮತ್ತು 2 ರಲ್ಲಿ SEM ಚಿತ್ರಗಳಾಗಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1 ಮತ್ತು 2. PSD ಅನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯಗೊಳಿಸಿರುವುದರಿಂದ, ಮೊತ್ತದ ಸಂಕೇತದಲ್ಲಿ ಇಳಿಕೆಯಾಗಬೇಕು ಸ್ಥಿರ ಭಾಗದಲ್ಲಿ (k \(\le\) 0.7 µm\(^{-1}\), ತೋರಿಸಲಾಗಿಲ್ಲ), ಅಂದರೆ ಮೃದುತ್ವದಲ್ಲಿನ ಹೆಚ್ಚಳ ಎಂದು ತಿಳಿಯಲಾಗಿದೆ.(ii) ಅನುಗುಣವಾದ ಸರಾಸರಿ ಮೇಲ್ಮೈ ಎತ್ತರ ಪ್ರೊಫೈಲ್.ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನ \(T_s\), ಅತಿಕ್ರಮಣ \(o_{\mathrm {p}}\), ಮತ್ತು ಲೇಸರ್ ಧ್ರುವೀಕರಣ ಇ ಸ್ಥಾನೀಕರಣ ವೇದಿಕೆಯ ಚಲನೆಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನ \(\vec {v}\) ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಎಲ್ಲಾ ಪ್ಲಾಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ.
SEM ಚಿತ್ರಗಳ ಪ್ರಭಾವವನ್ನು ಪ್ರಮಾಣೀಕರಿಸಲು, x ಅಥವಾ y ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಎಲ್ಲಾ ಏಕ-ಆಯಾಮದ (1D) ಪವರ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಡೆನ್ಸಿಟಿಗಳನ್ನು (PSD ಗಳು) ಸರಾಸರಿ ಹೊಂದಿಸುವ ಮೂಲಕ ಹೊಂದಿಸಲಾದ ಪ್ರತಿ ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್‌ಗೆ ಕನಿಷ್ಠ ಮೂರು SEM ಚಿತ್ರಗಳಿಂದ ಸರಾಸರಿ ಸಾಮಾನ್ಯೀಕರಿಸಿದ ಪವರ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ಅನ್ನು ರಚಿಸಲಾಗಿದೆ.ಅನುಗುಣವಾದ ಗ್ರಾಫ್ ಅನ್ನು Fig. 3i ನಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ ಸಿಗ್ನಲ್‌ನ ಆವರ್ತನ ಶಿಫ್ಟ್ ಮತ್ತು ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್‌ಗೆ ಅದರ ಸಂಬಂಧಿತ ಕೊಡುಗೆಯನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.
ಅಂಜೂರದ ಮೇಲೆ.3ia, c, e, DLIP ಶಿಖರವು \(k_{\mathrm {DLIP}}~=~2\pi\) (4.5 µm)\(^{-1}\) = 1.4 µm \ (^{- 1}\) ಅಥವಾ ಅತಿಕ್ರಮಣ ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್ \(o_{\mathrm {p))\).ಮೂಲಭೂತ ವೈಶಾಲ್ಯದ ಹೆಚ್ಚಳವು LRIB ರಚನೆಯ ಬಲವಾದ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಯೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ.ಹೆಚ್ಚಿನ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್‌ನ ವೈಶಾಲ್ಯವು ಇಳಿಜಾರಿನ ಕಡಿದಾದ ಜೊತೆಗೆ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ.ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸುವ ಪ್ರಕರಣಗಳಂತೆ ಆಯತಾಕಾರದ ಕಾರ್ಯಗಳಿಗಾಗಿ, ಅಂದಾಜುಗೆ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಆವರ್ತನಗಳ ಅಗತ್ಯವಿದೆ.ಆದ್ದರಿಂದ, PSD ಯಲ್ಲಿ ಸುಮಾರು 1.4 µm\(^{-1}\) ಗರಿಷ್ಠ ಮತ್ತು ಅನುಗುಣವಾದ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ತೋಡಿನ ಆಕಾರಕ್ಕೆ ಗುಣಮಟ್ಟದ ನಿಯತಾಂಕಗಳಾಗಿ ಬಳಸಬಹುದು.
ಇದಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ, ಚಿತ್ರ 3(i)b,d,f ನಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ, ಬಿಸಿಯಾದ ಮಾದರಿಯ PSD ಆಯಾ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಕಡಿಮೆ ಸಂಕೇತದೊಂದಿಗೆ ದುರ್ಬಲ ಮತ್ತು ವಿಶಾಲವಾದ ಶಿಖರಗಳನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.ಜೊತೆಗೆ, ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ.3(i)f ಎರಡನೇ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ ಸಂಕೇತವು ಮೂಲಭೂತ ಸಂಕೇತವನ್ನು ಮೀರಿದೆ ಎಂದು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.ಇದು ಬಿಸಿಯಾದ ಮಾದರಿಯ ಹೆಚ್ಚು ಅನಿಯಮಿತ ಮತ್ತು ಕಡಿಮೆ ಉಚ್ಚಾರಣೆಯ DLIP ರಚನೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿಬಿಂಬಿಸುತ್ತದೆ (\(T_s\) = 21\(^\circ\)C ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ).ಇನ್ನೊಂದು ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯವೆಂದರೆ ಅತಿಕ್ರಮಣ \(o_{\mathrm {p}}\) ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ LSFL-I ಸಂಕೇತವು ಚಿಕ್ಕ ತರಂಗಸಂಖ್ಯೆಯ ಕಡೆಗೆ (ದೀರ್ಘ ಅವಧಿ) ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ.DLIP ಮೋಡ್‌ನ ಅಂಚುಗಳ ಹೆಚ್ಚಿದ ಕಡಿದಾದ ಮತ್ತು ಘಟನೆಯ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಸ್ಥಳೀಯ ಹೆಚ್ಚಳದಿಂದ ಇದನ್ನು ವಿವರಿಸಬಹುದು14,33.ಈ ಪ್ರವೃತ್ತಿಯನ್ನು ಅನುಸರಿಸಿ, LSFL-I ಸಂಕೇತದ ವಿಸ್ತರಣೆಯನ್ನು ಸಹ ವಿವರಿಸಬಹುದು.ಕಡಿದಾದ ಇಳಿಜಾರುಗಳ ಜೊತೆಗೆ, DLIP ರಚನೆಯ ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಪ್ರದೇಶಗಳಿವೆ, ಇದು LSFL-I ಅವಧಿಗಳ ವ್ಯಾಪಕ ಶ್ರೇಣಿಯನ್ನು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ.ಹೆಚ್ಚು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ವಸ್ತುಗಳಿಗೆ, LSFL-I ಅವಧಿಯನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಅಂದಾಜಿಸಲಾಗಿದೆ:
ಇಲ್ಲಿ \(\theta\) ಘಟನೆಯ ಕೋನವಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಸಬ್‌ಸ್ಕ್ರಿಪ್ಟ್‌ಗಳು s ಮತ್ತು p ವಿಭಿನ್ನ ಧ್ರುವೀಕರಣಗಳನ್ನು ಉಲ್ಲೇಖಿಸುತ್ತವೆ33.
ಚಿತ್ರ 4 ರಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ (ವಸ್ತುಗಳು ಮತ್ತು ವಿಧಾನಗಳ ವಿಭಾಗವನ್ನು ನೋಡಿ) DLIP ಸೆಟಪ್‌ನ ಘಟನೆಯ ಸಮತಲವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಸ್ಥಾನೀಕರಣ ವೇದಿಕೆಯ ಚಲನೆಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಗಮನಿಸಬೇಕು.ಆದ್ದರಿಂದ, s-ಧ್ರುವೀಕರಣವು ನಿಯಮದಂತೆ, ಹಂತದ ಚಲನೆಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು p-ಧ್ರುವೀಕರಣವು ಅದಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ.ಸಮೀಕರಣದ ಪ್ರಕಾರ.(1), s-ಧ್ರುವೀಕರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಸಣ್ಣ ತರಂಗಸಂಖ್ಯೆಗಳ ಕಡೆಗೆ LSFL-I ಸಂಕೇತದ ಹರಡುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ನಿರೀಕ್ಷಿಸಲಾಗಿದೆ.ಕಂದಕದ ಆಳ ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ \(\theta\) ಮತ್ತು ಕೋನೀಯ ಶ್ರೇಣಿ \(\theta \pm \delta \theta\) ಹೆಚ್ಚಳದಿಂದಾಗಿ ಇದು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.Fig. 3ia,c,e ನಲ್ಲಿ LSFL-I ಶಿಖರಗಳನ್ನು ಹೋಲಿಸುವ ಮೂಲಕ ಇದನ್ನು ಕಾಣಬಹುದು.
ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಫಲಿತಾಂಶಗಳ ಪ್ರಕಾರ.1c, LSFL\(_\mathrm {edge}\) ಸಹ ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ಅನುಗುಣವಾದ PSD ನಲ್ಲಿ ಗೋಚರಿಸುತ್ತದೆ.3ie.ಅಂಜೂರದ ಮೇಲೆ.3ig,h p-ಪೋಲರೈಸೇಶನ್‌ಗಾಗಿ PSD ಅನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.DLIP ಶಿಖರಗಳಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಬಿಸಿಯಾದ ಮತ್ತು ಬಿಸಿಮಾಡದ ಮಾದರಿಗಳ ನಡುವೆ ಹೆಚ್ಚು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿರುತ್ತದೆ.ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, LSFL-I ನಿಂದ ಸಂಕೇತವು DLIP ಪೀಕ್‌ನ ಹೆಚ್ಚಿನ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಅತಿಕ್ರಮಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಲೇಸಿಂಗ್ ತರಂಗಾಂತರದ ಬಳಿ ಸಿಗ್ನಲ್‌ಗೆ ಸೇರಿಸುತ್ತದೆ.
ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ಹೆಚ್ಚು ವಿವರವಾಗಿ ಚರ್ಚಿಸಲು, Fig. 3ii ವಿವಿಧ ತಾಪಮಾನಗಳಲ್ಲಿ DLIP ರೇಖೀಯ ಎತ್ತರದ ವಿತರಣೆಯ ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳ ನಡುವಿನ ರಚನಾತ್ಮಕ ಆಳ ಮತ್ತು ಅತಿಕ್ರಮಣವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.DLIP ರಚನೆಯ ಮಧ್ಯದ ಸುತ್ತಲೂ ಹತ್ತು ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಲಂಬ ಎತ್ತರದ ಪ್ರೊಫೈಲ್‌ಗಳನ್ನು ಸರಾಸರಿ ಮಾಡುವ ಮೂಲಕ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಲಂಬ ಎತ್ತರದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಅನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ.ಪ್ರತಿ ಅನ್ವಯಿಕ ತಾಪಮಾನಕ್ಕೆ, ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ನಾಡಿ ಅತಿಕ್ರಮಣದೊಂದಿಗೆ ರಚನೆಯ ಆಳವು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ.ಬಿಸಿಮಾಡಲಾದ ಮಾದರಿಯ ಪ್ರೊಫೈಲ್ s-ಧ್ರುವೀಕರಣಕ್ಕಾಗಿ 0.87 µm ಮತ್ತು p-ಧ್ರುವೀಕರಣಕ್ಕಾಗಿ 1.06 µm ನ ಸರಾಸರಿ ಪೀಕ್-ಟು-ಪೀಕ್ (pvp) ಮೌಲ್ಯಗಳೊಂದಿಗೆ ಚಡಿಗಳನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.ಇದಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ, ಬಿಸಿಮಾಡದ ಮಾದರಿಯ s-ಧ್ರುವೀಕರಣ ಮತ್ತು p-ಧ್ರುವೀಕರಣವು ಕ್ರಮವಾಗಿ 1.75 µm ಮತ್ತು 2.33 µm ನ pvp ಅನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.ಅನುಗುಣವಾದ pvp ಅನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ಎತ್ತರದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ನಲ್ಲಿ ಚಿತ್ರಿಸಲಾಗಿದೆ.3ii.ಪ್ರತಿ PvP ಸರಾಸರಿಯನ್ನು ಸರಾಸರಿ ಎಂಟು ಏಕ PvP ಗಳ ಮೂಲಕ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಜೊತೆಗೆ, ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ.3iig,h ಸ್ಥಾನಿಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆ ಮತ್ತು ತೋಡು ಚಲನೆಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ p-ಧ್ರುವೀಕರಣ ಎತ್ತರ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.p-ಧ್ರುವೀಕರಣದ ದಿಕ್ಕು ತೋಡಿನ ಆಳದ ಮೇಲೆ ಧನಾತ್ಮಕ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ ಏಕೆಂದರೆ ಇದು 1.75 µm pvp ನಲ್ಲಿ s-ಧ್ರುವೀಕರಣಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ 2.33 µm ನಲ್ಲಿ ಸ್ವಲ್ಪ ಹೆಚ್ಚಿನ pvp ಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ.ಇದು ಸ್ಥಾನಿಕ ವೇದಿಕೆ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಚಡಿಗಳು ಮತ್ತು ಚಲನೆಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ.ಈ ಪರಿಣಾಮವು ಪಿ-ಧ್ರುವೀಕರಣದ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ s-ಧ್ರುವೀಕರಣದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಸಣ್ಣ ರಚನೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗಬಹುದು (Fig. 2f,h ನೋಡಿ), ಇದನ್ನು ಮುಂದಿನ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಮತ್ತಷ್ಟು ಚರ್ಚಿಸಲಾಗುವುದು.
ಬಿಸಿಯಾದ ಮಾದರಿಗಳ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಮುಖ್ಯ LIPS ವರ್ಗದ (LSFL-I ರಿಂದ LSFL-II) ಬದಲಾವಣೆಯಿಂದಾಗಿ ತೋಡು ಆಳದಲ್ಲಿನ ಇಳಿಕೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸುವುದು ಚರ್ಚೆಯ ಉದ್ದೇಶವಾಗಿದೆ.ಆದ್ದರಿಂದ ಈ ಕೆಳಗಿನ ಪ್ರಶ್ನೆಗಳಿಗೆ ಉತ್ತರಿಸಿ:
ಮೊದಲ ಪ್ರಶ್ನೆಗೆ ಉತ್ತರಿಸಲು, ಕ್ಷಯಿಸುವಿಕೆಯ ಕಡಿತಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾದ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕ.ಸಾಮಾನ್ಯ ಘಟನೆಯಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ನಾಡಿಗೆ, ಕ್ಷಯಿಸುವಿಕೆಯ ಆಳವನ್ನು ಹೀಗೆ ವಿವರಿಸಬಹುದು:
ಇಲ್ಲಿ \(\ delta _{\mathrm {E}}\) ಶಕ್ತಿಯ ಒಳಹೊಕ್ಕು ಆಳವಾಗಿದೆ, \(\Phi\) ಮತ್ತು \(\Phi _{\mathrm {th}}\) ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಫ್ಲೂಯೆನ್ಸ್ ಮತ್ತು ಅಬ್ಲೇಶನ್ ಫ್ಲೂಯೆನ್ಸ್ ಮಿತಿ, ಕ್ರಮವಾಗಿ34.
ಗಣಿತದ ಪ್ರಕಾರ, ಶಕ್ತಿಯ ಒಳಹೊಕ್ಕು ಆಳವು ಅಬ್ಲೇಶನ್‌ನ ಆಳದ ಮೇಲೆ ಗುಣಾಕಾರ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಶಕ್ತಿಯ ಬದಲಾವಣೆಯು ಲಾಗರಿಥಮಿಕ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ.ಆದ್ದರಿಂದ ಫ್ಲೂಯೆನ್ಸ್ ಬದಲಾವಣೆಗಳು \(\Delta z\) ಎಲ್ಲಿಯವರೆಗೆ \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) ವರೆಗೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುವುದಿಲ್ಲ.ಆದಾಗ್ಯೂ, ಬಲವಾದ ಉತ್ಕರ್ಷಣವು (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಕ್ರೋಮಿಯಂ ಆಕ್ಸೈಡ್ ರಚನೆಯಿಂದಾಗಿ) Cr-Cr ಬಂಧಗಳಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಬಲವಾದ Cr-O35 ಬಂಧಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ಅಬ್ಲೇಶನ್ ಮಿತಿಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ.ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) ಇನ್ನು ಮುಂದೆ ತೃಪ್ತಿ ಹೊಂದಿಲ್ಲ, ಇದು ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವಿನ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಕಡಿಮೆಯಾಗುವುದರೊಂದಿಗೆ ಅಬ್ಲೇಶನ್ ಆಳದಲ್ಲಿ ತ್ವರಿತ ಇಳಿಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ.ಇದರ ಜೊತೆಯಲ್ಲಿ, ಆಕ್ಸಿಡೀಕರಣ ಸ್ಥಿತಿ ಮತ್ತು LSFL-II ಅವಧಿಯ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು ನ್ಯಾನೊಸ್ಟ್ರಕ್ಚರ್‌ನಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಗಳು ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈ ಆಕ್ಸಿಡೀಕರಣದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಿಂದ ವಿವರಿಸಬಹುದು30,35.ಆದ್ದರಿಂದ, ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಫ್ಲೂಯೆನ್ಸ್ \(\Phi\) ನ ನಿಖರವಾದ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿತರಣೆಯು ರಚನಾತ್ಮಕ ಅವಧಿ ಮತ್ತು ಆಕ್ಸೈಡ್ ಪದರದ ದಪ್ಪದ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಂಕೀರ್ಣ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿರುತ್ತದೆ.ಅವಧಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ, ನ್ಯಾನೊಸ್ಟ್ರಕ್ಚರ್ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ತೀಕ್ಷ್ಣವಾದ ಹೆಚ್ಚಳ, ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ಲಾಸ್ಮನ್‌ಗಳ ಪ್ರಚೋದನೆ, ಅಸಾಧಾರಣ ಬೆಳಕಿನ ವರ್ಗಾವಣೆ ಅಥವಾ ಸ್ಕ್ಯಾಟರಿಂಗ್17,19,20,21 ಕಾರಣ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳಲ್ಪಟ್ಟ ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವಿನ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಬಲವಾಗಿ ಪ್ರಭಾವಿಸುತ್ತದೆ.ಆದ್ದರಿಂದ, \(\Phi\) ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಬಲವಾಗಿ ಅಸಮಂಜಸವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು \(\ಡೆಲ್ಟಾ _ {E}\) ಬಹುಶಃ ಇನ್ನು ಮುಂದೆ ಒಂದು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕದೊಂದಿಗೆ ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲ \(\alpha = \delta _{\mathrm {opt}} ^ { -1} \ಅಂದಾಜು \delta _{\mathrm {E}}^{-1}\) ಸಂಪೂರ್ಣ ಸಮೀಪದ ಮೇಲ್ಮೈ ಪರಿಮಾಣಕ್ಕೆ.ಆಕ್ಸೈಡ್ ಫಿಲ್ಮ್‌ನ ದಪ್ಪವು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಘನೀಕರಣದ ಸಮಯವನ್ನು [26] ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದರಿಂದ, ನಾಮಕರಣದ ಪರಿಣಾಮವು ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ.ಪೂರಕ ವಸ್ತುವಿನಲ್ಲಿ ಚಿತ್ರ S1 ರಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಮೈಕ್ರೋಗ್ರಾಫ್ಗಳು ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಗಳನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತವೆ.
ಚಿತ್ರಗಳು 1d,e ಮತ್ತು 2b,c ಮತ್ತು 3(ii)b,d,f ನಲ್ಲಿ ಸಣ್ಣ ಮೇಲ್ಮೈ ರಚನೆಗಳ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಈ ಪರಿಣಾಮಗಳು ಆಳವಿಲ್ಲದ ಕಂದಕದ ಆಳವನ್ನು ಭಾಗಶಃ ವಿವರಿಸುತ್ತವೆ.
LSFL-II ಅರೆವಾಹಕಗಳು, ಡೈಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ಸ್ ಮತ್ತು ಆಕ್ಸಿಡೀಕರಣಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗುವ ವಸ್ತುಗಳ ಮೇಲೆ ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ14,29,30,36,37.ನಂತರದ ಪ್ರಕರಣದಲ್ಲಿ, ಮೇಲ್ಮೈ ಆಕ್ಸೈಡ್ ಪದರದ ದಪ್ಪವು ವಿಶೇಷವಾಗಿ ಮುಖ್ಯವಾಗಿದೆ30.EDX ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯು ರಚನಾತ್ಮಕ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈ ಆಕ್ಸೈಡ್ಗಳ ರಚನೆಯನ್ನು ಬಹಿರಂಗಪಡಿಸಿತು.ಹೀಗಾಗಿ, ಬಿಸಿಯಾಗದ ಮಾದರಿಗಳಿಗೆ, ಸುತ್ತುವರಿದ ಆಮ್ಲಜನಕವು ಅನಿಲ ಕಣಗಳ ಭಾಗಶಃ ರಚನೆಗೆ ಮತ್ತು ಭಾಗಶಃ ಮೇಲ್ಮೈ ಆಕ್ಸೈಡ್ಗಳ ರಚನೆಗೆ ಕೊಡುಗೆ ನೀಡುತ್ತದೆ.ಎರಡೂ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳು ಈ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗೆ ಮಹತ್ವದ ಕೊಡುಗೆ ನೀಡುತ್ತವೆ.ಇದಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ, ಬಿಸಿಯಾದ ಮಾದರಿಗಳಿಗೆ, ವಿವಿಧ ಆಕ್ಸಿಡೀಕರಣ ಸ್ಥಿತಿಗಳ ಲೋಹದ ಆಕ್ಸೈಡ್‌ಗಳು (SiO\(_{\mathrm {2}}\), Cr\(_{\mathrm {n}} \)O\(_{\mathrm { m}}\ ), Fe\(_{\mathrm {n}}\)O\(_{\mathrm {m}}\), NiO, ಇತ್ಯಾದಿ) ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ 38 ಪರವಾಗಿವೆ.ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಆಕ್ಸೈಡ್ ಪದರದ ಜೊತೆಗೆ, ಸಬ್‌ವೇವ್‌ಲೆಂಗ್ತ್ ಒರಟುತನದ ಉಪಸ್ಥಿತಿ, ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಆವರ್ತನ LIPSS (HSFL), ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಸಬ್‌ವೇವ್‌ಲೆಂಗ್ತ್ (ಡಿ-ಟೈಪ್) ತೀವ್ರತೆಯ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸಲು ಅಗತ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ14,30.ಅಂತಿಮ LSFL-II ತೀವ್ರತೆಯ ಮೋಡ್ HSFL ವೈಶಾಲ್ಯ ಮತ್ತು ಆಕ್ಸೈಡ್ ದಪ್ಪದ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ.ಈ ಮೋಡ್‌ಗೆ ಕಾರಣವೆಂದರೆ ಎಚ್‌ಎಸ್‌ಎಫ್‌ಎಲ್‌ನಿಂದ ಚದುರಿದ ಬೆಳಕಿನ ದೂರದ-ಕ್ಷೇತ್ರ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮತ್ತು ವಸ್ತುವಿನೊಳಗೆ ಬೆಳಕು ವಕ್ರೀಭವನಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈ ಡೈಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ವಸ್ತುವಿನೊಳಗೆ ಹರಡುತ್ತದೆ20,29,30.ಸಪ್ಲಿಮೆಂಟರಿ ಮೆಟೀರಿಯಲ್ಸ್ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಚಿತ್ರ S2 ರಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈ ಮಾದರಿಯ ಅಂಚಿನ SEM ಚಿತ್ರಗಳು ಮೊದಲೇ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುವ HSFL ಅನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತವೆ.ಈ ಹೊರಗಿನ ಪ್ರದೇಶವು ತೀವ್ರತೆಯ ವಿತರಣೆಯ ಪರಿಧಿಯಿಂದ ದುರ್ಬಲವಾಗಿ ಪ್ರಭಾವಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಇದು HSFL ರಚನೆಗೆ ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ.ತೀವ್ರತೆಯ ವಿತರಣೆಯ ಸಮ್ಮಿತಿಯಿಂದಾಗಿ, ಈ ಪರಿಣಾಮವು ಸ್ಕ್ಯಾನಿಂಗ್ ದಿಕ್ಕಿನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಡೆಯುತ್ತದೆ.
ಮಾದರಿ ತಾಪನವು LSFL-II ರಚನೆಯ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಹಲವಾರು ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ.ಒಂದೆಡೆ, ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿನ ಹೆಚ್ಚಳ \(T_\mathrm{s}\) ಕರಗಿದ ಪದರದ ದಪ್ಪಕ್ಕಿಂತ ಘನೀಕರಣ ಮತ್ತು ತಂಪಾಗುವಿಕೆಯ ದರದ ಮೇಲೆ ಹೆಚ್ಚು ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ26.ಹೀಗಾಗಿ, ಬಿಸಿಯಾದ ಮಾದರಿಯ ದ್ರವ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ ದೀರ್ಘಕಾಲದವರೆಗೆ ಸುತ್ತುವರಿದ ಆಮ್ಲಜನಕಕ್ಕೆ ಒಡ್ಡಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ.ಇದರ ಜೊತೆಯಲ್ಲಿ, ತಡವಾದ ಘನೀಕರಣವು ಸಂಕೀರ್ಣ ಸಂವಹನ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳ ಬೆಳವಣಿಗೆಯನ್ನು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ದ್ರವ ಉಕ್ಕಿನೊಂದಿಗೆ ಆಮ್ಲಜನಕ ಮತ್ತು ಆಕ್ಸೈಡ್ಗಳ ಮಿಶ್ರಣವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ.ಪ್ರಸರಣದಿಂದ ಮಾತ್ರ ರೂಪುಗೊಂಡ ಆಕ್ಸೈಡ್ ಪದರದ ದಪ್ಪವನ್ನು ಹೋಲಿಸುವ ಮೂಲಕ ಇದನ್ನು ಪ್ರದರ್ಶಿಸಬಹುದು (\(\Lambda _\mathrm {diff}=\sqrt{D~\times ~t_\mathrm {s}}~\le ~15\) nm) ಅನುಗುಣವಾದ ಹೆಪ್ಪುಗಟ್ಟುವಿಕೆ ಸಮಯ \(t_\mathrm {s}~\le ~200\) ns, ಮತ್ತು ಡಿಫ್ಯೂಷನ್ ಗುಣಾಂಕ \(D~\le\) 10\(^{-5}\) cm\(^ 2 \ )/ s) LSFL-II ರಚನೆಯಲ್ಲಿ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ದಪ್ಪವನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗಿದೆ ಅಥವಾ ಅಗತ್ಯವಿದೆ30.ಮತ್ತೊಂದೆಡೆ, ತಾಪನವು HSFL ರಚನೆಯ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ LSFL-II d- ಪ್ರಕಾರದ ತೀವ್ರತೆಯ ಮೋಡ್‌ಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆ ಮಾಡಲು ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಸ್ಕ್ಯಾಟರಿಂಗ್ ವಸ್ತುಗಳು.ಮೇಲ್ಮೈ ಕೆಳಗೆ ಸಿಕ್ಕಿಬಿದ್ದ ನ್ಯಾನೊವಾಯ್ಡ್‌ಗಳ ಮಾನ್ಯತೆ HSFL39 ರಚನೆಯಲ್ಲಿ ಅವರ ಒಳಗೊಳ್ಳುವಿಕೆಯನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ.ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಹೆಚ್ಚಿನ ಆವರ್ತನದ ಆವರ್ತಕ ತೀವ್ರತೆಯ ಮಾದರಿಗಳು 14,17,19,29 ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಈ ದೋಷಗಳು HSFL ನ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಮೂಲವನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬಹುದು.ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ಈ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾದ ತೀವ್ರತೆಯ ವಿಧಾನಗಳು ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ನ್ಯಾನೊವಾಯ್ಡ್‌ಗಳೊಂದಿಗೆ ಹೆಚ್ಚು ಏಕರೂಪವಾಗಿರುತ್ತವೆ19.ಹೀಗಾಗಿ, ಸ್ಫಟಿಕ ದೋಷಗಳ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ \(T_\mathrm{s}\) ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ ಎಚ್‌ಎಸ್‌ಎಫ್‌ಎಲ್ ಹೆಚ್ಚಿದ ಸಂಭವದ ಕಾರಣವನ್ನು ವಿವರಿಸಬಹುದು.
ಸಿಲಿಕಾನ್ನ ಕೂಲಿಂಗ್ ದರವು ಆಂತರಿಕ ತೆರಪಿನ ಅತಿಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಗೆ ಪ್ರಮುಖ ನಿಯತಾಂಕವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಇತ್ತೀಚೆಗೆ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಹೀಗಾಗಿ ಡಿಸ್ಲೊಕೇಶನ್ಸ್ 40,41 ರ ರಚನೆಯೊಂದಿಗೆ ಪಾಯಿಂಟ್ ದೋಷಗಳ ಶೇಖರಣೆಗೆ.ಶುದ್ಧ ಲೋಹಗಳ ಆಣ್ವಿಕ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ಸಿಮ್ಯುಲೇಶನ್‌ಗಳು ಕ್ಷಿಪ್ರ ಮರುಸ್ಫಟಿಕೀಕರಣದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಖಾಲಿ ಹುದ್ದೆಗಳು ಅತಿಸೂಕ್ಷ್ಮವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಲೋಹಗಳಲ್ಲಿನ ಖಾಲಿ ಹುದ್ದೆಗಳ ಸಂಗ್ರಹವು ಇದೇ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಮುಂದುವರಿಯುತ್ತದೆ ಎಂದು ತೋರಿಸಿದೆ42,43,44.ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಬೆಳ್ಳಿಯ ಇತ್ತೀಚಿನ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಅಧ್ಯಯನಗಳು ಪಾಯಿಂಟ್ ದೋಷಗಳ ಶೇಖರಣೆಯಿಂದಾಗಿ ಶೂನ್ಯಗಳು ಮತ್ತು ಸಮೂಹಗಳ ರಚನೆಯ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನದ ಮೇಲೆ ಕೇಂದ್ರೀಕರಿಸಿದೆ.ಆದ್ದರಿಂದ, ಮಾದರಿಯ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿನ ಹೆಚ್ಚಳ \(T_\mathrm {s}\) ಮತ್ತು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ತಂಪಾಗಿಸುವ ದರದಲ್ಲಿನ ಇಳಿಕೆಯು HSFL ನ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್‌ಗಳ ರಚನೆಯ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರಬಹುದು.
ಖಾಲಿ ಹುದ್ದೆಗಳು ಕುಳಿಗಳಿಗೆ ಅಗತ್ಯವಾದ ಪೂರ್ವಗಾಮಿಗಳಾಗಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ HSFL, ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನ \(T_s\) ಎರಡು ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರಬೇಕು.ಒಂದೆಡೆ, \(T_s\) ಮರುಸ್ಫಟಿಕೀಕರಣದ ದರವನ್ನು ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಬೆಳೆದ ಸ್ಫಟಿಕದಲ್ಲಿನ ಬಿಂದು ದೋಷಗಳ (ಖಾಲಿ ಕೇಂದ್ರೀಕರಣ) ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ.ಮತ್ತೊಂದೆಡೆ, ಇದು ಘನೀಕರಣದ ನಂತರ ತಂಪಾಗಿಸುವ ದರವನ್ನು ಸಹ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ಸ್ಫಟಿಕ 40,41 ರಲ್ಲಿ ಪಾಯಿಂಟ್ ದೋಷಗಳ ಪ್ರಸರಣವನ್ನು ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ.ಜೊತೆಗೆ, ಘನೀಕರಣದ ದರವು ಸ್ಫಟಿಕಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಬಿಂದು ದೋಷಗಳು42,43 ರ ಪ್ರಸರಣವು ಹೆಚ್ಚು ಅನಿಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಆಗಿದೆ.ಈ ಪ್ರಮೇಯದ ಪ್ರಕಾರ, ವಸ್ತುವಿನ ಅನಿಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯಿಂದಾಗಿ, ಬೆಳಕು ಮತ್ತು ವಸ್ತುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯು ಅನಿಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಆಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಶಕ್ತಿಯ ಈ ನಿರ್ಣಾಯಕ ಆವರ್ತಕ ಬಿಡುಗಡೆಯನ್ನು ವರ್ಧಿಸುತ್ತದೆ.ಪಾಲಿಕ್ರಿಸ್ಟಲಿನ್ ವಸ್ತುಗಳಿಗೆ, ಈ ನಡವಳಿಕೆಯನ್ನು ಒಂದೇ ಧಾನ್ಯದ ಗಾತ್ರದಿಂದ ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸಬಹುದು.ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, LIPSS ರಚನೆಯು ಧಾನ್ಯದ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಪ್ರದರ್ಶಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ46,47.ಆದ್ದರಿಂದ, ಸ್ಫಟಿಕೀಕರಣ ದರದ ಮೇಲೆ ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನದ \(T_s\) ಪರಿಣಾಮವು ಧಾನ್ಯದ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದ ಪರಿಣಾಮದಂತೆ ಬಲವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ.ಹೀಗಾಗಿ, ವಿಭಿನ್ನ ಧಾನ್ಯಗಳ ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಫಟಿಕಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವು ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ HSFL ಅಥವಾ LSFL-II ನ ಶೂನ್ಯಗಳು ಮತ್ತು ಒಟ್ಟುಗೂಡಿಸುವಿಕೆಯ ಹೆಚ್ಚಳಕ್ಕೆ ಸಂಭಾವ್ಯ ವಿವರಣೆಯನ್ನು ಒದಗಿಸುತ್ತದೆ.
ಈ ಊಹೆಯ ಆರಂಭಿಕ ಸೂಚನೆಗಳನ್ನು ಸ್ಪಷ್ಟಪಡಿಸಲು, ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಮೀಪವಿರುವ ಧಾನ್ಯದ ರಚನೆಯನ್ನು ಬಹಿರಂಗಪಡಿಸಲು ಕಚ್ಚಾ ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ಕೆತ್ತಲಾಗಿದೆ.ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ಧಾನ್ಯಗಳ ಹೋಲಿಕೆ.S3 ಅನ್ನು ಪೂರಕ ವಸ್ತುವಿನಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ.ಜೊತೆಗೆ, LSFL-I ಮತ್ತು LSFL-II ಬಿಸಿಯಾದ ಮಾದರಿಗಳಲ್ಲಿ ಗುಂಪುಗಳಲ್ಲಿ ಕಾಣಿಸಿಕೊಂಡವು.ಈ ಸಮೂಹಗಳ ಗಾತ್ರ ಮತ್ತು ರೇಖಾಗಣಿತವು ಧಾನ್ಯದ ಗಾತ್ರಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತವೆ.
ಇದಲ್ಲದೆ, HSFL ಅದರ ಸಂವಹನ ಮೂಲದಿಂದಾಗಿ ಕಡಿಮೆ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯಲ್ಲಿ ಕಿರಿದಾದ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ19,29,48.ಆದ್ದರಿಂದ, ಪ್ರಯೋಗಗಳಲ್ಲಿ, ಇದು ಬಹುಶಃ ಕಿರಣದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ನ ಪರಿಧಿಯಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.ಆದ್ದರಿಂದ, HSFL ಆಕ್ಸಿಡೀಕರಿಸದ ಅಥವಾ ದುರ್ಬಲವಾಗಿ ಆಕ್ಸಿಡೀಕರಣಗೊಂಡ ಮೇಲ್ಮೈಗಳಲ್ಲಿ ರೂಪುಗೊಂಡಿದೆ, ಇದು ಸಂಸ್ಕರಿಸಿದ ಮತ್ತು ಸಂಸ್ಕರಿಸದ ಮಾದರಿಗಳ ಆಕ್ಸೈಡ್ ಭಿನ್ನರಾಶಿಗಳನ್ನು ಹೋಲಿಸಿದಾಗ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಯಿತು (ಟೇಬಲ್ ರಿಫ್ಟ್ಯಾಬ್ ನೋಡಿ: ಉದಾಹರಣೆ).ಆಕ್ಸೈಡ್ ಪದರವು ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ಲೇಸರ್ನಿಂದ ಪ್ರೇರಿತವಾಗಿದೆ ಎಂಬ ಊಹೆಯನ್ನು ಇದು ದೃಢೀಕರಿಸುತ್ತದೆ.
ಅಂತರ-ನಾಡಿ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ LIPSS ರಚನೆಯು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿದೆ, ನಾಡಿ ಅತಿಕ್ರಮಣವು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ HSFL ಗಳನ್ನು ದೊಡ್ಡ ರಚನೆಗಳಿಂದ ಬದಲಾಯಿಸಬಹುದು.ಕಡಿಮೆ ನಿಯಮಿತ ಎಚ್‌ಎಸ್‌ಎಫ್‌ಎಲ್ ಎಲ್‌ಎಸ್‌ಎಫ್‌ಎಲ್-II ರಚನೆಗೆ ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಕಡಿಮೆ ನಿಯಮಿತ ತೀವ್ರತೆಯ ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿ (ಡಿ-ಮೋಡ್) ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ.ಆದ್ದರಿಂದ, \(o_\mathrm {p}\) ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ (de ನಿಂದ Fig. 1 ನೋಡಿ), LSFL-II ನ ಕ್ರಮಬದ್ಧತೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ.
ಈ ಅಧ್ಯಯನವು ಲೇಸರ್ ರಚನೆಯ DLIP ಸಂಸ್ಕರಿಸಿದ ಸ್ಟೇನ್ಲೆಸ್ ಸ್ಟೀಲ್‌ನ ಮೇಲ್ಮೈ ರೂಪವಿಜ್ಞಾನದ ಮೇಲೆ ತಲಾಧಾರದ ತಾಪಮಾನದ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ತನಿಖೆ ಮಾಡಿದೆ.ತಲಾಧಾರವನ್ನು 21 ರಿಂದ 250 ಡಿಗ್ರಿ ಸೆಲ್ಸಿಯಸ್‌ಗೆ ಬಿಸಿ ಮಾಡುವುದರಿಂದ s-ಧ್ರುವೀಕರಣದಲ್ಲಿ 1.75 ರಿಂದ 0.87 µm ವರೆಗೆ ಮತ್ತು p-ಧ್ರುವೀಕರಣದಲ್ಲಿ 2.33 ರಿಂದ 1.06 µm ವರೆಗೆ ಅಬ್ಲೇಶನ್ ಆಳದಲ್ಲಿನ ಇಳಿಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಕಂಡುಬಂದಿದೆ.ಈ ಇಳಿಕೆಯು LSFL-I ನಿಂದ LSFL-II ಗೆ LIPSS ಪ್ರಕಾರದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯಿಂದಾಗಿ, ಇದು ಹೆಚ್ಚಿನ ಮಾದರಿ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಲೇಸರ್-ಪ್ರೇರಿತ ಮೇಲ್ಮೈ ಆಕ್ಸೈಡ್ ಪದರದೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ.ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಹೆಚ್ಚಿದ ಆಕ್ಸಿಡೀಕರಣದಿಂದಾಗಿ LSFL-II ಮಿತಿ ಹರಿವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸಬಹುದು.ಹೆಚ್ಚಿನ ನಾಡಿ ಅತಿಕ್ರಮಣ, ಸರಾಸರಿ ಶಕ್ತಿಯ ಸಾಂದ್ರತೆ ಮತ್ತು ಸರಾಸರಿ ಪುನರಾವರ್ತನೆಯ ದರವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಈ ತಾಂತ್ರಿಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ, ಮಾದರಿ ತಾಪನದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಡಿಸ್ಲೊಕೇಶನ್ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯಿಂದ LSFL-II ಸಂಭವಿಸುವಿಕೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಲಾಗಿದೆ.LSFL-II ನ ಒಟ್ಟುಗೂಡಿಸುವಿಕೆಯು ಧಾನ್ಯದ ದೃಷ್ಟಿಕೋನ-ಅವಲಂಬಿತ ನ್ಯಾನೊವಾಯ್ಡ್ ರಚನೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಊಹಿಸಲಾಗಿದೆ, LSFL-II ಗೆ ಪೂರ್ವಗಾಮಿಯಾಗಿ HSFL ಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ.ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ರಚನಾತ್ಮಕ ಅವಧಿಯ ಮೇಲೆ ಧ್ರುವೀಕರಣದ ದಿಕ್ಕಿನ ಪ್ರಭಾವ ಮತ್ತು ರಚನಾತ್ಮಕ ಅವಧಿಯ ಬ್ಯಾಂಡ್ವಿಡ್ತ್ ಅನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ.ಅಬ್ಲೇಶನ್ ಆಳದ ವಿಷಯದಲ್ಲಿ DLIP ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗೆ p-ಧ್ರುವೀಕರಣವು ಹೆಚ್ಚು ಪರಿಣಾಮಕಾರಿಯಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಅದು ತಿರುಗುತ್ತದೆ.ಒಟ್ಟಾರೆಯಾಗಿ, ಈ ಅಧ್ಯಯನವು ಕಸ್ಟಮೈಸ್ ಮಾಡಿದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲು DLIP ಅಬ್ಲೇಶನ್‌ನ ಆಳವನ್ನು ನಿಯಂತ್ರಿಸಲು ಮತ್ತು ಅತ್ಯುತ್ತಮವಾಗಿಸಲು ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ಗುಂಪನ್ನು ಬಹಿರಂಗಪಡಿಸುತ್ತದೆ.ಅಂತಿಮವಾಗಿ, LSFL-I ನಿಂದ LSFL-II ಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಶಾಖ ಚಾಲಿತವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚಿದ ಶಾಖದ ರಚನೆಯಿಂದಾಗಿ ನಿರಂತರ ನಾಡಿ ಅತಿಕ್ರಮಣದೊಂದಿಗೆ ಪುನರಾವರ್ತನೆಯ ದರದಲ್ಲಿ ಸಣ್ಣ ಹೆಚ್ಚಳವನ್ನು ನಿರೀಕ್ಷಿಸಲಾಗಿದೆ24.ಈ ಎಲ್ಲಾ ಅಂಶಗಳು DLIP ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ವಿಸ್ತರಿಸುವ ಮುಂಬರುವ ಸವಾಲಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿವೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ ಬಹುಭುಜಾಕೃತಿಯ ಸ್ಕ್ಯಾನಿಂಗ್ ಸಿಸ್ಟಮ್‌ಗಳ ಬಳಕೆಯ ಮೂಲಕ.ಶಾಖದ ಸಂಗ್ರಹವನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಲು, ಈ ಕೆಳಗಿನ ತಂತ್ರವನ್ನು ಅನುಸರಿಸಬಹುದು: ಬಹುಭುಜಾಕೃತಿಯ ಸ್ಕ್ಯಾನರ್‌ನ ಸ್ಕ್ಯಾನಿಂಗ್ ವೇಗವನ್ನು ಸಾಧ್ಯವಾದಷ್ಟು ಹೆಚ್ಚು ಇರಿಸಿಕೊಳ್ಳಿ, ದೊಡ್ಡ ಲೇಸರ್ ಸ್ಪಾಟ್ ಗಾತ್ರದ ಲಾಭವನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಳ್ಳಿ, ಸ್ಕ್ಯಾನಿಂಗ್ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಆರ್ಥೋಗೋನಲ್, ಮತ್ತು ಅತ್ಯುತ್ತಮವಾದ ಅಬ್ಲೇಶನ್ ಬಳಸಿ.fluence 28. ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, DLIP ಅನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಮುಂದುವರಿದ ಮೇಲ್ಮೈ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಣೆಗಾಗಿ ಸಂಕೀರ್ಣ ಶ್ರೇಣಿಯ ಸ್ಥಳಾಕೃತಿಯ ರಚನೆಯನ್ನು ಈ ಕಲ್ಪನೆಗಳು ಅನುಮತಿಸುತ್ತವೆ.
ಈ ಅಧ್ಯಯನದಲ್ಲಿ, 0.8 ಮಿಮೀ ದಪ್ಪವಿರುವ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಪಾಲಿಶ್ ಸ್ಟೇನ್ಲೆಸ್ ಸ್ಟೀಲ್ ಪ್ಲೇಟ್‌ಗಳನ್ನು (X5CrNi18-10, 1.4301, AISI 304) ಬಳಸಲಾಗಿದೆ.ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಯಾವುದೇ ಮಾಲಿನ್ಯಕಾರಕಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕಲು, ಲೇಸರ್ ಚಿಕಿತ್ಸೆಯ ಮೊದಲು ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ಎಚ್ಚರಿಕೆಯಿಂದ ಎಥೆನಾಲ್ನಿಂದ ತೊಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ (ಎಥೆನಾಲ್ನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಸಾಂದ್ರತೆ \(\ge\) 99.9%).
DLIP ಸೆಟ್ಟಿಂಗ್ ಅನ್ನು ಚಿತ್ರ 4 ರಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 532 nm ತರಂಗಾಂತರ ಮತ್ತು 50 MHz ನ ಗರಿಷ್ಠ ಪುನರಾವರ್ತನೆಯ ದರದೊಂದಿಗೆ 12 ps ಅಲ್ಟ್ರಾಶಾರ್ಟ್ ಪಲ್ಸ್ ಲೇಸರ್ ಮೂಲವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ DLIP ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲಾಗಿದೆ.ಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ವಿತರಣೆಯು ಗಾಸಿಯನ್ ಆಗಿದೆ.ವಿಶೇಷವಾಗಿ ವಿನ್ಯಾಸಗೊಳಿಸಿದ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನವು ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿ ರೇಖೀಯ ರಚನೆಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲು ಡ್ಯುಯಲ್-ಬೀಮ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಕಾನ್ಫಿಗರೇಶನ್ ಅನ್ನು ಒದಗಿಸುತ್ತದೆ.100 ಮಿಮೀ ಫೋಕಲ್ ಲೆಂತ್ ಹೊಂದಿರುವ ಮಸೂರವು 6.8\(^\circ\) ಸ್ಥಿರ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲೆ ಎರಡು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಲೇಸರ್ ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಅತಿಕ್ರಮಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಸುಮಾರು 4.5 µm ನ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅವಧಿಯನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ.ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಸೆಟಪ್ ಕುರಿತು ಹೆಚ್ಚಿನ ಮಾಹಿತಿಯನ್ನು ಬೇರೆಡೆ ಕಾಣಬಹುದು50.
ಲೇಸರ್ ಸಂಸ್ಕರಣೆಯ ಮೊದಲು, ಮಾದರಿಯನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ತಾಪನ ತಟ್ಟೆಯಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.ತಾಪನ ಫಲಕದ ತಾಪಮಾನವನ್ನು 21 ಮತ್ತು 250 ° C ನಲ್ಲಿ ಹೊಂದಿಸಲಾಗಿದೆ.ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಯೋಗಗಳಲ್ಲಿ, ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನದ ಮೇಲೆ ಧೂಳಿನ ಶೇಖರಣೆಯನ್ನು ತಡೆಗಟ್ಟಲು ನಿಷ್ಕಾಸ ಸಾಧನದೊಂದಿಗೆ ಸಂಕುಚಿತ ಗಾಳಿಯ ಅಡ್ಡ ಜೆಟ್ ಅನ್ನು ಬಳಸಲಾಯಿತು.ರಚನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಇರಿಸಲು x,y ಹಂತದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿಸಲಾಗಿದೆ.
ಕ್ರಮವಾಗಿ 99.0 ರಿಂದ 99.67 \(\%\) ದ್ವಿದಳ ಧಾನ್ಯಗಳ ನಡುವೆ ಅತಿಕ್ರಮಣವನ್ನು ಪಡೆಯಲು ಸ್ಥಾನೀಕರಣ ಹಂತದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ವೇಗವು 66 ರಿಂದ 200 mm/s ವರೆಗೆ ಬದಲಾಗಿದೆ.ಎಲ್ಲಾ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಪುನರಾವರ್ತನೆಯ ದರವನ್ನು 200 kHz ನಲ್ಲಿ ನಿಗದಿಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಸರಾಸರಿ ಶಕ್ತಿಯು 4 W ಆಗಿತ್ತು, ಇದು 20 μJ ನ ಪ್ರತಿ ನಾಡಿಗೆ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನೀಡಿತು.DLIP ಪ್ರಯೋಗದಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾದ ಕಿರಣದ ವ್ಯಾಸವು ಸುಮಾರು 100 µm ಆಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಗರಿಷ್ಠ ಲೇಸರ್ ಶಕ್ತಿಯ ಸಾಂದ್ರತೆಯು 0.5 J/cm\(^{2}\) ಆಗಿದೆ.ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಬಿಡುಗಡೆಯಾದ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0 \(\%\), 100 J/cm ಗೆ 50 J/cm\(^2\) ಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಗರಿಷ್ಠ ಸಂಚಿತ ಫ್ಲೂಯೆನ್ಸ್ ಆಗಿದೆ. \(^2\) \(o_{\mathrm {p))\)=99.5\(\%\) ಮತ್ತು 150 J/cm\(^2\) \(o_{ \mathrm {p} }\) ) = 99.67 \(\%\).ಲೇಸರ್ ಕಿರಣದ ಧ್ರುವೀಕರಣವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸಲು \(\lambda\)/2 ಪ್ಲೇಟ್ ಅನ್ನು ಬಳಸಿ.ಬಳಸಿದ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್‌ಗಳಿಗೆ, ಸರಿಸುಮಾರು 35 × 5 mm\(^{2}\) ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿ ರಚಿಸಲಾಗಿದೆ.ಕೈಗಾರಿಕಾ ಅನ್ವಯಿಕೆಯನ್ನು ಖಚಿತಪಡಿಸಿಕೊಳ್ಳಲು ಎಲ್ಲಾ ರಚನಾತ್ಮಕ ಪ್ರಯೋಗಗಳನ್ನು ಸುತ್ತುವರಿದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ನಡೆಸಲಾಯಿತು.
ಮಾದರಿಗಳ ರೂಪವಿಜ್ಞಾನವನ್ನು 50x ವರ್ಧನೆಯೊಂದಿಗೆ ಕಾನ್ಫೋಕಲ್ ಮೈಕ್ರೋಸ್ಕೋಪ್ ಬಳಸಿ ಮತ್ತು ಕ್ರಮವಾಗಿ 170 nm ಮತ್ತು 3 nm ನ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಮತ್ತು ಲಂಬ ರೆಸಲ್ಯೂಶನ್ ಅನ್ನು ಪರೀಕ್ಷಿಸಲಾಯಿತು.ಸಂಗ್ರಹಿಸಿದ ಸ್ಥಳಾಕೃತಿಯ ಡೇಟಾವನ್ನು ನಂತರ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಶ್ಲೇಷಣಾ ಸಾಫ್ಟ್‌ವೇರ್ ಬಳಸಿ ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡಲಾಯಿತು.ISO 1661051 ಪ್ರಕಾರ ಭೂಪ್ರದೇಶದ ಡೇಟಾದಿಂದ ಪ್ರೊಫೈಲ್‌ಗಳನ್ನು ಹೊರತೆಗೆಯಿರಿ.
6.0 kV ವೇಗವರ್ಧಕ ವೋಲ್ಟೇಜ್ನಲ್ಲಿ ಸ್ಕ್ಯಾನಿಂಗ್ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸೂಕ್ಷ್ಮದರ್ಶಕವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ಸಹ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ.ಮಾದರಿಗಳ ಮೇಲ್ಮೈಯ ರಾಸಾಯನಿಕ ಸಂಯೋಜನೆಯನ್ನು 15 kV ವೇಗವರ್ಧಕ ವೋಲ್ಟೇಜ್ನಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿ-ಪ್ರಸರಣ X- ರೇ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಸ್ಕೋಪಿ (EDS) ಲಗತ್ತನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡಲಾಯಿತು.ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಮಾದರಿಗಳ ಸೂಕ್ಷ್ಮ ರಚನೆಯ ಗ್ರ್ಯಾನ್ಯುಲರ್ ರೂಪವಿಜ್ಞಾನವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು 50x ಉದ್ದೇಶವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಸೂಕ್ಷ್ಮದರ್ಶಕವನ್ನು ಬಳಸಲಾಯಿತು. ಅದಕ್ಕೂ ಮೊದಲು, ಮಾದರಿಗಳನ್ನು 50 \(^\circ\)C ಸ್ಥಿರ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಐದು ನಿಮಿಷಗಳ ಕಾಲ ಸ್ಟೇನ್ಲೆಸ್ ಸ್ಟೀಲ್ ಸ್ಟೇನ್‌ನಲ್ಲಿ ಹೈಡ್ರೋಕ್ಲೋರಿಕ್ ಆಮ್ಲ ಮತ್ತು ನೈಟ್ರಿಕ್ ಆಮ್ಲದ ಸಾಂದ್ರತೆಯು 15-20 \(\%\) ಮತ್ತು 1\( -<\)5 \(\%\), ಕ್ರಮವಾಗಿ. ಅದಕ್ಕೂ ಮೊದಲು, ಮಾದರಿಗಳನ್ನು 50 \(^\circ\)C ಸ್ಥಿರ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಐದು ನಿಮಿಷಗಳ ಕಾಲ ಸ್ಟೇನ್ಲೆಸ್ ಸ್ಟೀಲ್ ಸ್ಟೇನ್‌ನಲ್ಲಿ ಹೈಡ್ರೋಕ್ಲೋರಿಕ್ ಆಮ್ಲ ಮತ್ತು ನೈಟ್ರಿಕ್ ಆಮ್ಲದ ಸಾಂದ್ರತೆಯು 15-20 \(\%\) ಮತ್ತು 1\( -<\)5 \(\%\), ಕ್ರಮವಾಗಿ. ಪೆರೆಡ್ ಎಟಿಮ್ ಒಬ್ರಝಿ ಟ್ರಾವಿಲಿ ಪ್ರೀ ಪೋಸ್ಟೋಯಾನೋಯ್ ಟೆಂಪರಟುರೆ 50 \(^\ ಸರ್ಕ್\)ಎಸ್ ವಿ ಟೆಚನಿಯಲ್ಲಿ ಪಯಟಿ ಮಿನುಟ್ ಕ್ರಾಸ್ соляной и азотной кислотами концентрацией 15-20 \(\%\) ಮತ್ತು 1\( -<\)5 \( \%\) соответственно ಅದಕ್ಕೂ ಮೊದಲು, ಮಾದರಿಗಳನ್ನು 15-20 \(\%\) ಮತ್ತು 1\( ಸಾಂದ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಹೈಡ್ರೋಕ್ಲೋರಿಕ್ ಮತ್ತು ನೈಟ್ರಿಕ್ ಆಮ್ಲಗಳೊಂದಿಗೆ ಸ್ಟೇನ್ಲೆಸ್ ಸ್ಟೀಲ್ ಪೇಂಟ್‌ನಲ್ಲಿ ಐದು ನಿಮಿಷಗಳ ಕಾಲ 50 \(^\circ\)C ಸ್ಥಿರ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಕೆತ್ತಲಾಗಿದೆ. -<\)5 \( \%\) ಕ್ರಮವಾಗಿ.ಚಿತ್ರ和1\( -<\)5 \ (\%\),分别。.在此之前，样品在不锈钢染色液中以50 \(^\circ\)C (\%\)，分别。ಅದಕ್ಕೂ ಮೊದಲು, ಹೈಡ್ರೋಕ್ಲೋರಿಕ್ ಮತ್ತು ನೈಟ್ರಿಕ್ ಆಮ್ಲಗಳು 15-20 \(\%\) ಮತ್ತು 1 ಸಾಂದ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಸ್ಟೇನ್ಲೆಸ್ ಸ್ಟೀಲ್‌ಗೆ ಸ್ಟೇನಿಂಗ್ ದ್ರಾವಣದಲ್ಲಿ 50 \(^\circ\)C ಸ್ಥಿರ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ಐದು ನಿಮಿಷಗಳ ಕಾಲ ಉಪ್ಪಿನಕಾಯಿ ಮಾಡಲಾಯಿತು. \.(-<\)5 \ (\%\) соответственно. (-<\)5 \ (\%\) ಕ್ರಮವಾಗಿ.
(1) ಲೇಸರ್ ಕಿರಣ, (2) \(\lambda\)/2 ಪ್ಲೇಟ್, (3) ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಕಾನ್ಫಿಗರೇಶನ್‌ನೊಂದಿಗೆ DLIP ಹೆಡ್ ಸೇರಿದಂತೆ ಎರಡು-ಕಿರಣ DLIP ಸೆಟಪ್‌ನ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಸೆಟಪ್‌ನ ಸ್ಕೀಮ್ಯಾಟಿಕ್ ರೇಖಾಚಿತ್ರ, (4 ) ಒಂದು ಹಾಟ್ ಪ್ಲೇಟ್, (5) ಒಂದು ಅಡ್ಡ-ದ್ರವ , (6) x,y ಸ್ಥಾನೀಕರಣ ಹಂತಗಳು ಮತ್ತು (7) ಸ್ಟೇನ್ಲೆಸ್ ಸ್ಟೀಲ್ ಮಾದರಿಗಳು.ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕೆಂಪು ಬಣ್ಣದಲ್ಲಿ ಸುತ್ತುವ ಎರಡು ಅತಿಕ್ರಮಿಸಿದ ಕಿರಣಗಳು, \(2\theta\) ಕೋನಗಳಲ್ಲಿ (s- ಮತ್ತು p-ಧ್ರುವೀಕರಣವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಂತೆ) ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿ ರೇಖಾತ್ಮಕ ರಚನೆಗಳನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತವೆ.
ಪ್ರಸ್ತುತ ಅಧ್ಯಯನದಲ್ಲಿ ಬಳಸಿದ ಮತ್ತು/ಅಥವಾ ವಿಶ್ಲೇಷಿಸಿದ ಡೇಟಾಸೆಟ್‌ಗಳು ಸಮಂಜಸವಾದ ವಿನಂತಿಯ ಮೇರೆಗೆ ಆಯಾ ಲೇಖಕರಿಂದ ಲಭ್ಯವಿದೆ.
ಪೋಸ್ಟ್ ಸಮಯ: ಜನವರಿ-07-2023